18 年 2006 月 XNUMX 日。クリメン・エメ: 「MEG」マシンの最終開発。

キーワード: MEG、ベアデン、オーバーユニティ、電気、磁気、磁石。

概要

Bearden の MEG は、永久磁石のエネルギーを「汲み上げる」ことを可能にするアセンブリです。 実験は数多く行われていますが、私たちの知る限り、持続可能なベースで利用可能なエネルギーを生成することに成功した実験はありません。

以下は実験者の証言です。 画像をクリックすると拡大します。

著者の解説。

最初に、永久磁石から自由エネルギーを抽出しようとします。

最初の実際的な条件は、反磁界が磁界よりもはるかに低いことです。
強制的なフィールド。 この状態は、最近磁石を使用して以来、歴史的に可能です。

鉄・ボロン・ネオジム合金を使用したものなどの「レアアース」へ。

ベアデンの鋭いアイデアは、長さが共通で断面がすべての場所で均一な二重磁気回路を使用することです。

永久磁石は XNUMX つの回路に共通の長さに配置されています。

このシステムで電気エネルギーを生み出すためには、XNUMXつの磁気回路にそれぞれ集電コイルを設置する必要があります。 これらのコイルはそれぞれ、エネルギーの生成を表す「負荷」 (電球など) に接続されます。

磁気回路に挿入されたコイルは、回路を通過する磁束の強度が一定の時間内に変化する場合にのみ電気エネルギーを生成できます。

システムの残りの部分では、永久磁石は、適切な構造により磁気抵抗が等しいため、XNUMX つの磁気回路に磁束を均等に分配します。

機構によって永久磁石の磁束が単一の分岐に強制的に流れる場合
二重磁気回路により、この回路内の磁束が変更されるため、
この磁束の増加に伴うコイル内でのエネルギーの生成。

一方、流れが消える回路のコイルも、流れが逆に変化するため、エネルギー生成の場所となります。 したがって、の意味は、
このコイルに流れる電流は、もう一方のコイルの逆になります。

永久磁石の磁束分布を変えるメカニズムは何ですか?

回路の分岐の XNUMX つにおける磁気抵抗の変化は XNUMX 倍になります。 この磁気抵抗変化を得るには、「フラット飽和」コイルが使用されます。 実際、磁気回路の材料は、それを横切る磁気誘導によって変化する透磁率を持っています。 フラットコイルを使用してこの回路の短い長さにわたって「飽和」誘導が得られる場合、空気の透過率となる一種のエアギャップが生成されます。 そこで、関連する回路に強力な磁気抵抗を作成します。 磁石の流れ
したがって、パーマネントは磁気抵抗に比例して配分されるため、不飽和回路に有利になります。

鉄製の磁気回路に挿入されたフラット コイルは、その巻数の XNUMX 乗と磁気回路の断面積と長さの関数となるインダクタンスを持ちます。 このインダクタンスは、流れの瞬間的な変化に対抗します。

したがって、制御コイルの飽和磁場の確立の継続時間により、エネルギー受信コイルに現れる電気パラメータが構築されることになる。 制御コイルの巻き数が少ないほど、エネルギー収集コイルに誘導される電圧は高くなります。 しかし、その分制作時間も短くなります。

MEG の効率はいくつかのパラメータに依存します。

まず、コイルの抵抗損失を防ぐために、制御コイルの飽和点を正確に計算する必要があります。 そこで、透磁率が高く、渦電流損失が低い磁気回路材料を使用することが興味深い。 高い透磁率は、より少ないエネルギー消費で飽和アンペアターンを得るのに役立ちます。

フラット制御コイルは特定の直径を超えてはなりません。そうしないと効率が低下します。そのため、高電流密度のコイルを使用することになり、温度が上昇して抵抗が増加しないようにオイルで冷却する必要があります。損失が発生し、絶縁が損傷する可能性があります。

この段階では、制御コイルの順列があるときに MEG がそのすべてのパワーを表現することに注意する必要があります。 実際、最初の制御コイルが直流に接続されている場合、永久磁石の変位磁束は全磁束の半分に等しくなります。

しかし、他のコイルに切り替えると、磁束全体が移動するため、エネルギー収集コイルで最大のエネルギーが得られます。
制御コイルの費用が増加します。

エネルギー回収の実際的な理由から、同じ方向のダイオードが各コレクタ コイルに挿入されます。これにより、たとえばコンデンサやバッテリの充電に適した同じ方向の「パルス直流」電流を得ることができます。 そうしないと、磁束の増加と減少により、各コイルに一連の逆電流が発生することになります。 したがって、すべてのエネルギーは一方のコイルで、次にもう一方のコイルで交互に得られます。

現時点では、最良の順列は接点の機械的圧力によって得られます。
アンプの通過は接点間の距離の逆数に関連付けられており、抵抗損失が排除されるためです。

最後の非常に重要な問題は、エネルギー受信コイルに誘導される逆流の管理です。 実際、受信コイルが負荷に接続されると、電流を生成する可変磁束に対抗する電流が確立されます。 この「逆流」から
したがって、エネルギー生成自体が受信コイルからの磁束を生成し、二重磁気回路内で道を見つける必要があります。 この磁束の通過経路は永久磁石のある経路と制御コイルのある経路の2つがあります。 これらのパスはどちらも磁気抵抗が高くなります。 永久磁石自体とは異なる磁束が交差するため、磁石の経路は最悪になります。
わずかに高い通気性、つまりμ = 1,05。

私たちの構造では、回路内のこの磁石の長さは 25 mm であり、これは非常に大きな磁気抵抗です。 回路内の制御コイルの長さは 10 mm であるため、制御コイルの経路の磁気抵抗は最も低くなります。

したがって、磁石を通過する磁束の約 3 倍の逆磁束が制御コイルを通過します。したがって、制御コイルの誘導運動の減少による「変圧器」効果が発生し、外部への電流突入が飽和状態に戻ります。 。

実際、制御コイルでは、直流電流の導入により飽和磁束が生成され、同時に飽和磁束に対抗する逆流が生成され、入力エネルギー消費が制限されます。 私たちのシステムの制御コイルは、定常状態で 4 アンペア、過渡状態で 1 アンペアを消費しますが、過渡状態では 2 アンペアを消費します。
20ワット負荷。 したがって、生産の逆流は消費の逆流と対立します。

私たちはその問題を回避することができます。 したがって、受信コイルでのエネルギーの生成は電流の生成につながり、それ自体が電流を生成した人への逆流を生成します。 このストリームを作成したのは、
コイルは、何らかの経路でそこから出て、そこに戻らなければなりません。 したがって、そのための特定の低磁気抵抗パスを作成できます。

たとえば、受信コイルの磁気回路に第 XNUMX の外部回路を取り付けることができます。この外部回路の断面は永久磁石からの磁束をあまり独占しないように小さくなりますが、通過する磁束よりもはるかに小さい磁気抵抗の経路を持つには十分です。制御コイルの磁石。 最大のエネルギーを得る比率は、経験によって確立される必要があります。 このシステムでは、磁気抵抗が最小になるように磁束が優先されるため、逆磁束の無視できる部分が制御コイルを横切るため、制御コイルの「変圧器効果」が排除されることに注意してください。

受信コイルで生成される強度は、生成する逆磁束の弱さによっても減速されないため、この新しいパラメータは確かにオーバーユニティの条件です。

超統一への希望？

2 年 2006 月 XNUMX 日木曜日。クリメン・エメ: MEG のパフォーマンスについて

昨日、私は 12 ボルトのバッテリーに接続された制御コイルの XNUMX つの端子の電圧を針メトリクスで測定することに興味を持ちました。

制御コイルの順列が存在しない場合、これらのコイルを通過する強度は 4 アンペアまたは 48 ワットが消費されます。 20 ワットの負荷でコイルを交換すると (つまり、12 ボルトのヨウ素電球は 20 ワット)、制御コイルによって消費される強度は 2 アンペアになります。 また…

したがって、24 ワットの生産に対して 20 ワットの消費となります。
パワーコイルの出力側。 したがって、収率は 83% になります。

驚くべきことに、接続されている制御コイルの入力電圧が
20 ワットの負荷でのスイッチング率は 6 ボルト、つまり 12 ワットの出力では 20 ワットの消費電力になります。 ただし、消費電力がアクティブ システムの端末で測定されていることは明らかです。 これまでバッテリー端子間の電圧を測定していましたが、正常に充電されたバッテリーの電圧は 12 ボルト以外には見つかりませんでした。 バッテリの逆電圧とは逆の「逆電圧」は、MEG の動作からのみ発生し、受動システムまたは消費システム (接点の抵抗損失による) であるスイッチングからは発生しません。

したがって、収率は 166% であり、これは過剰な統一性を顕著に示しています。

したがって、8 つの空きワットが残​​ります。

デバイスの体積あたりの単位電力が低いという問題はまだ解決されていないため、電力コイル内の逆流の分岐回路テストを続けています。

フォローすべきケース